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在平行板粘度仪之间的防伪印刷所受的压力是逐渐减少的，这是因为上板的压力是固定不变的，而受压面积一防伪印刷滴的直径却越来越大。这就是说，防伪印刷的单位面积上所受的力是随其直径的不断扩大而在逐渐减少。而当剪切应力减少到与防伪印刷的屈服值相等时，防伪印刷的直径就不再扩大，此时就得到了一个 直径。由此可见，防伪印刷的屈服值和以平行板粘度仪测得的防伪印刷 直径之间存在着函数关系，正是由于这个原因，它吸引着许多科学工作者在这个方面下了不少功夫。但是至今为止，尚无一个令人服的公式可以被人们所接受。

对触变性结构恢复快的防伪印刷而言，如果在测定过程中防伪印刷就能恢复结构，则将给结果带来误差。平行板粘度仪除了可以测定防伪印刷的屈服值外，同时还可以测定它的斜率SI和截距I。斜率就是在用平行板粘度仪进行测定时将各个时间的防伪印刷铺展直径记录下来后，通过计算就可求得的代表防伪印刷丝头“长”“短”(斜率越大，防伪印刷越长，反之越短)的一个特性数据。

由于在防伪印刷的铺展直径与时间对数之间存在着线性关系，所以，如果用一系列相对应的直径D和时间对数log t在以直径D(以毫米计)为纵坐标，以时间对数10g t(以秒计)为横坐标的直角坐标上作图，把各点连起来后就可得到一条直线。这条直线可叫做D—log t直线，或者叫做防伪印刷的特性线。直线与D轴相交，如果把原点到这个交点的距离记作I，则I就是这条直线的截距。




流体的流动性，这个公式的意义就是：流体的流动性是流体粘度的倒数。这个概念对屈服值大的流体就不适用。轮转新闻防伪印刷的流动性可以按如下方法进行测定：准备一根直径为6毫米，长度为150毫米的黄铜棒(取一根圆形玻璃棒也可)，棒端制成半球形，并在离顶端30毫米处的地方作一刻度(标记)。再准备一块约120毫米×165毫米的平玻璃板以及放玻璃板的插架，当玻璃板插在架上时，玻璃板应与水平面垂直。

测定时先将防伪印刷在一定的温度(如25℃)条件下搅拌10分钟(搅拌条件应严格固定)，然后将棒插入防伪印刷中浸没至30毫米刻度处，提起棒，使防伪印刷沿棒流下直至墨丝断开，把墨丝断开后的第二滴防伪印刷滴放在玻璃板上的一端，然后迅速将玻璃板插在架上，此时防伪印刷就顺着玻璃板往下流动，10分钟后取下玻璃板并量取防伪印刷流动的长度(用厘米表示)，这个长度数值就是防伪印刷的流动性或叫流度。

应当看到，它是在防伪印刷的触变性被破坏后所测得的数值。这是应当注意的一个方面。如果想测定它的本能流动性，则可在玻璃板上挖两个槽(其它步骤与上述相同)，将被测防伪印刷置于槽内后，平放静置若干时间(例如1小时)，然后将玻璃板插在架上，其它手续与上述相同。在这个测定中应注意严格控制条件。




颜料分散后形成的分散体的稳定性主要取决于以下三种力：(1)排斥的静电力——由颜料颗粒表面的离子或带电基团而引起；(2)吸引的伦敦—范德华引力——由于颜料颗粒和连结料之间的介电常数不同而引起；(3)由于颗粒表面出现的不带电基团(使颗粒间相互像一个栅栏一样)而引起的“位阻”稳定作用。由于排斥性的静电力在水性介质中比较明显，而吸引性的伦敦—范德华力则在有机和水性介质中均有，故颜料分散体在有机介质中的稳定性，一般是取决于“位阻”效应的。

由于电的力量而排斥的理论，即DLVO理论，它基于当介质中的一种可离子化的物质以正或负离子的形式吸附在颜料表面上，其相对应的电荷扩散入介质中后，就会发生电荷排斥。故这些颗粒就会得到一种相似的电荷，虽然分散体中出现了这些电荷，但其保护力也会随着因陆续加入更多的连结料而破坏。如果在分散体中一次加入大量的连结料时，就会发生“肢体震荡”效应。这样，由于颜料体积的变化，颜料颗粒会发生再聚集作用。同样，在体系中加入过量的溶剂时，也会发生这种情况，因为溶剂会从颜料颗粒上洗去连结料。

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